2020/01/15 by Li-Ye Xiao, Kai-Lei Wang, Ming-Sheng Liu +2 · 25 citations
Physics and Astronomy · #Algorithm #Black Holes and Theoretical Physics #Computer science #Particle physics theoretical and experimental studies #Quantum Chromodynamics and Particle Interactions #hep-ph
paper · pdf · doi:10.1140/epjc/s10052-020-7823-z
published in The European Physical Journal C 80(3) (Springer Science+Business Media) · 8 pages,3 figures
arxiv created 2020/01/15 · openalex publication_date 2020/03/01 · arxiv updated 2020/04/22 · openalex created_date 2025/10/10 · openalex updated_date 2026/08/05
Abstract Inspired by the newly observed Ω b <mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><mml:msub><mml:mi>Ω</mml:mi><mml:mi>b</mml:mi></mml:msub></mml:math> states by the LHCb Collaboration, we investigate the two-body strong decays of the low-lying λ <mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><mml:mi>λ</mml:mi></mml:math> -mode Ω b <mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><mml:msub><mml:mi>Ω</mml:mi><mml:mi>b</mml:mi></mml:msub></mml:math> baryons up to N=2 <mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><mml:mrow><mml:mi>N</mml:mi><mml:mo>=</mml:mo><mml:mn>2</mml:mn></mml:mrow></mml:math> shell using the chiral quark model within the j - j coupling scheme. Our results indicate that: (i) the newly observed states Ω b(6316)- <mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><mml:mrow><mml:msub><mml:mi>Ω</mml:mi><mml:mi>b</mml:mi></mml:msub><mml:msup><mml:mrow><mml:mo>(</mml:mo><mml:mn>6316</mml:mn><mml:mo>)</mml:mo></mml:mrow><mml:mo>-</mml:mo></mml:msup></mml:mrow></mml:math> and Ω b(6330)- <mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><mml:mrow><mml:msub><mml:mi>Ω</mml:mi><mml:mi>b</mml:mi></mml:msub><mml:msup><mml:mrow><mml:mo>(</mml:mo><mml:mn>6330</mml:mn><mml:mo>)</mml:mo></mml:mrow><mml:mo>-</mml:mo></mml:msup></mml:mrow></mml:math> are good candidates of the light spin j=1 <mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><mml:mrow><mml:mi>j</mml:mi><mml:mo>=</mml:mo><mml:mn>1</mml:mn></mml:mrow></mml:math> states, while the spin-parity JP=1/2- <mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><mml:mrow><mml:msup><mml:mi>J</mml:mi><mml:mi>P</mml:mi></mml:msup><mml:mo>=</mml:mo><mml:mn>1</mml:mn><mml:mo>/</mml:mo><mml:msup><mml:mn>2</mml:mn><mml:mo>-</mml:mo></mml:msup></mml:mrow></mml:math> and JP=3/2- <mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><mml:mrow><mml:msup><mml:mi>J</mml:mi><mml:mi>P</mml:mi></mml:msup><mml:mo>=</mml:mo><mml:mn>3</mml:mn><mml:mo>/</mml:mo><mml:msup><mml:mn>2</mml:mn><mml:mo>-</mml:mo></mml:msup></mml:mrow></mml:math> cannot be distinguished. The other two states, Ω b(6340) <mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><mml:mrow><mml:msub><mml:mi>Ω</mml:mi><mml:mi>b</mml:mi></mml:msub><mml:mrow><mml:mo>(</mml:mo><mml:mn>6340</mml:mn><mml:mo>)</mml:mo></mml:mrow></mml:mrow></mml:math> and Ω b(6350) <mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><mml:mrow><mml:msub><mml:mi>Ω</mml:mi><mml:mi>b</mml:mi></mml:msub><mml:mrow><mml:mo>(</mml:mo><mml:mn>6350</mml:mn><mml:mo>)</mml:mo></mml:mrow></mml:mrow></mml:math> mostly correspond to the light spin j=2 <mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><mml:mrow><mml:mi>j</mml:mi><mml:mo>=</mml:mo><mml:mn>2</mml:mn></mml:mrow></mml:math> states, while the spin-parity JP=3/2- <mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><mml:mrow><mml:msup><mml:mi>J</mml:mi><mml:mi>P</mml:mi></mml:msup><mml:mo>=</mml:mo><mml:mn>3</mml:mn><mml:mo>/</mml:mo><mml:msup><mml:mn>2</mml:mn><mml:mo>-</mml:mo></mml:msup></mml:mrow></mml:math> and JP=5/2- <mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><mml:mrow><mml:msup><mml:mi>J</mml:mi><mml:mi>P</mml:mi></mml:msup><mml:mo>=</mml:mo><mml:mn>5</mml:mn><mml:mo>/</mml:mo><mml:msup><mml:mn>2</mml:mn><mml:mo>-</mml:mo></mml:msup></mml:mrow></mml:math> cannot be distinguished as well. (ii) The 2 S states with spin-parity JP=1/2+ <mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><mml:mrow><mml:msup><mml:mi>J</mml:mi><mml:mi>P</mml:mi></mml:msup><mml:mo>=</mml:mo><mml:mn>1</mml:mn><mml:mo>/</mml:mo><mml:msup><mml:mn>2</mml:mn><mml:mo>+</mml:mo></mml:msup></mml:mrow></mml:math> and JP=3/2+ <mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><mml:mrow><mml:msup><mml:mi>J</mml:mi><mml:mi>P</mml:mi></mml:msup><mml:mo>=</mml:mo><mml:mn>3</mml:mn><mml:mo>/</mml:mo><mml:msup><mml:mn>2</mml:mn><mml:mo>+</mml:mo></mml:msup></mml:mrow></mml:math> , respectively, might be narrow states with a width of Γ lt;2 <mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><mml:mrow><mml:mi>Γ</mml:mi><mml:mo><</mml:mo><mml:mn>2</mml:mn></mml:mrow></mml:math> MeV. (iii) The 1 D states are not broad and the total decay widths vary from several to dozens of MeV, which have a good potential to be observed in future experiments.